Aumento de la imagen

Existe un aumento mínimo llamado equipupilar, que se calcula dividiendo por 6 el diámetro del objetivo expresado en mm.
Si usáramos un ocular de mayor distancia focal que el que da este aumento, el haz de luz de rayos paralelos que emerge del ocular por cada estrella observada sobrepasaría el diámetro del iris y se perdería parte de la luz, la que entraría al objetivo sin entrar al ojo.
Las condiciones son muy distintas con un telescopio en órbita, como el que recientemente se ha lanzado al espacio. Allí no hay atmósfera que perturbe y el aumento sólo está limitada por la naturaleza ondulatoria de la luz.

Imagen de una estrella muy aumentada, dada por un telescopio perfecto sin perturbación atmosférica.

su valor lineal dependerá de la longitud de onda de la luz y de la relación focal del objetivo.
r l.22 l F = 1.22 l f/D
Este valor lineal de r visto desde el centro del objetivo define un pequeñísimo ángulo que es
r = 1.22 l /D (radianes)

Ejemplo:
Sea un telescopio con un diámetro de objetivo D = 300 mm. Ya se conoce que la longitud de onda de la luz para el centro del espectro visible es l = 0,56m o mm (micrones o micrómetros: unidad que equivale a la millonésima parte de un metro: 0,000001 mm o 10-6 m). Como debemos expresar esta cantidad en mm. tenemos:


l = 0,00056 mm (1 m = 1000 mm)
Tendremos entonces:


r = 1,22 x 0,00056/300 = 2,2773x10-6 radianes = 0,4697"


Para pasar a segundos de arco multiplicarnos los radianes por 206265, es decir por la cantidad de segundos de arco que hay en un radián.


Y si el telescopio del ejemplo tiene 1500 mm. de distancia focal, el valor lineal de r será r.f
r = 3,416 m.



Esto significa que los telescopios difícilmente podrán separar dos puntos objetos situados a una distancia angular igual a r.